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哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH

哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH

更新時(shí)間:2024-12-23

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哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH輪工內(nèi)部傳動(dòng)件波、呈橢圓形、外圈帶有柔性滾動(dòng)軸承的波發(fā)生器。柔輪的外齒數(shù)少于剛輪的內(nèi)齒數(shù)。在波發(fā)生器轉(zhuǎn)動(dòng)時(shí),相應(yīng)與長(zhǎng)軸方向的柔輪外齒正好*嚙入剛輪的內(nèi)齒
品牌Harmonic/哈默納科供貨周期一個(gè)月以上
應(yīng)用領(lǐng)域電子

因?yàn)閷?shí)際的殼體在連接處必須是連續(xù)結(jié)構(gòu),毗鄰殼體在結(jié)合截面處不允許出現(xiàn)間隙,即其經(jīng)線的轉(zhuǎn)角以及徑向位移必須相等。哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH因此在連接部位附近就造成一種約束,迫使殼體發(fā)生局部的彎曲變形

   雖然這些附加應(yīng)力只限靠近連接邊緣的局部范圍內(nèi),并隨著離開連接邊緣的距離增加而迅速衰減,但其數(shù)值有時(shí)相當(dāng)可觀。容器由于這種總體結(jié)構(gòu)的不連續(xù)而在連接邊緣的局部地區(qū)出現(xiàn)衰減很快的應(yīng)力升高現(xiàn)象哈默納科邊緣應(yīng)力諧波單元CSF-32-160-2UH;稱為“不連續(xù)效應(yīng)"或“邊緣效應(yīng)"。由此而引起的局部應(yīng)力稱為“不連續(xù)應(yīng)力"或“邊緣應(yīng)力"。分析容器不連續(xù)應(yīng)力的方法,在工程上稱為“不連續(xù)分析"。

   不連續(xù)分析的基本方法

   容器的不連續(xù)應(yīng)力可以根據(jù)一般殼體理論計(jì)算,但要復(fù)雜得多。對(duì)于簡(jiǎn)單殼體形狀和受載的容器,工程上采用一種比較簡(jiǎn)便的解法,即所謂“力法"。該法是把殼體的解分解為兩個(gè)部分,一是薄膜解或稱主要解,即殼體的無力矩理論的解,由此求得的薄膜應(yīng)力,又稱“一次應(yīng)力";二是有矩解或稱次要解,即在殼體不連續(xù)部位切開后的自由邊界上受到邊緣力和邊緣力矩作用時(shí)的有力矩理論的解,求得的應(yīng)力又稱“二次應(yīng)力"。


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